Tak fordi du besøgte naturen. Den browserversion, du bruger, har begrænset understøttelse af CSS. For den bedste oplevelse anbefaler vi, at du bruger en nyere version af browseren (eller slår kompatibilitetstilstanden fra i Internet Explorer). Samtidig vil vi, for at sikre fortsat support, vise websteder uden typografier og JavaScript.
De magnetiske egenskaber af SrFe12O19 (SFO) hård hexaferrit styres af det komplekse forhold mellem dets mikrostruktur, som bestemmer deres relevans for permanentmagnetapplikationer. Vælg en gruppe af SFO nanopartikler opnået ved sol-gel spontan forbrændingssyntese, og udfør dybdegående strukturel røntgenpulverdiffraktion (XRPD) karakterisering ved G(L) linjeprofilanalyse. Den opnåede krystallitstørrelsesfordeling afslører den åbenlyse afhængighed af størrelsen langs [001] retningen af syntesemetoden, hvilket fører til dannelsen af flagede krystallitter. Derudover blev størrelsen af SFO nanopartikler bestemt ved transmissionselektronmikroskopi (TEM) analyse, og det gennemsnitlige antal krystallitter i partiklerne blev estimeret. Disse resultater er blevet evalueret for at illustrere dannelsen af enkeltdomænetilstande under den kritiske værdi, og aktiveringsvolumenet er afledt af tidsafhængige magnetiseringsmålinger, rettet mod at belyse den omvendte magnetiseringsproces af hårde magnetiske materialer.
Magnetiske materialer i nanoskala har stor videnskabelig og teknologisk betydning, fordi deres magnetiske egenskaber udviser væsentligt anderledes adfærd sammenlignet med deres volumenstørrelse, hvilket bringer nye perspektiver og anvendelser1,2,3,4. Blandt nanostrukturerede materialer er M-type hexaferrit SrFe12O19 (SFO) blevet en attraktiv kandidat til permanentmagnetanvendelser5. Faktisk er der i de senere år udført en del forskningsarbejde på at tilpasse SFO-baserede materialer på nanoskala gennem en række forskellige syntese- og bearbejdningsmetoder for at optimere størrelse, morfologi og magnetiske egenskaber6,7,8. Derudover har den fået stor opmærksomhed i forskning og udvikling af udvekslingskoblingssystemer9,10. Dens høje magnetokrystallinske anisotropi (K = 0,35 MJ/m3) orienteret langs c-aksen af dets hexagonale gitter 11,12 er et direkte resultat af den komplekse sammenhæng mellem magnetisme og krystalstruktur, krystallitter og kornstørrelse, morfologi og tekstur. Derfor er styring af ovenstående egenskaber grundlaget for at opfylde specifikke krav. Figur 1 illustrerer den typiske sekskantede rumgruppe P63/mmc af SFO13 og det plan, der svarer til refleksionen af linjeprofilanalyseundersøgelsen.
Blandt de relaterede karakteristika ved ferromagnetisk partikelstørrelsesreduktion fører dannelsen af en enkelt domænetilstand under den kritiske værdi til en stigning i magnetisk anisotropi (på grund af et højere overfladeareal til volumenforhold), hvilket fører til et koercitivt felt14,15. Det brede område under den kritiske dimension (DC) i hårde materialer (typisk værdi er ca. 1 µm), og er defineret af den såkaldte kohærente størrelse (DCOH)16: dette refererer til den mindste volumen metode til afmagnetisering i den kohærente størrelse (DCOH), Udtrykt som aktiveringsvolumenet (VACT) 14. Som vist i figur 2, selvom krystalstørrelsen er mindre end DC, kan inversionsprocessen være inkonsekvent. I nanopartikelkomponenter (NP) afhænger det kritiske volumen af reversering af den magnetiske viskositet (S), og dens magnetiske feltafhængighed giver vigtig information om omskiftningsprocessen for NP-magnetisering17,18.
Ovenfor: Skematisk diagram af udviklingen af tvangsfeltet med partikelstørrelse, der viser den tilsvarende magnetiseringsreverseringsproces (tilpasset fra 15). SPS, SD og MD står for henholdsvis superparamagnetisk tilstand, enkelt domæne og multidomæne; DCOH og DC bruges til henholdsvis kohærensdiameter og kritisk diameter. Nederst: Skitser af partikler af forskellig størrelse, der viser væksten af krystallitter fra enkeltkrystal til polykrystallinsk.
Men på nanoskalaen er der også introduceret nye komplekse aspekter, såsom stærk magnetisk interaktion mellem partikler, størrelsesfordeling, partikelform, overfladeforstyrrelse og retningen af den lette magnetiseringsakse, hvilket alt sammen gør analysen mere udfordrende19, 20 . Disse elementer påvirker energibarrierefordelingen væsentligt og fortjener omhyggelig overvejelse, og påvirker derved magnetiseringsreverseringstilstanden. På dette grundlag er det særligt vigtigt at forstå sammenhængen mellem det magnetiske volumen og den fysiske nanostrukturerede M-type hexaferrit SrFe12O19 korrekt. Derfor brugte vi som et modelsystem et sæt SFO'er udarbejdet af en bottom-up sol-gel metode, og for nylig udførte vi forskning. De tidligere resultater indikerer, at størrelsen af krystallitterne ligger i nanometerområdet, og det afhænger sammen med krystallitternes form af den anvendte varmebehandling. Derudover afhænger krystalliniteten af sådanne prøver af syntesemetoden, og mere detaljeret analyse er påkrævet for at afklare forholdet mellem krystallitter og partikelstørrelse. For at afsløre dette forhold blev krystalmikrostrukturparametrene (dvs. krystallitter og partikelstørrelse, form) omhyggeligt analyseret gennem transmissionselektronmikroskopi (TEM)-analyse kombineret med Rietveld-metoden og linjeprofilanalyse af høj statistisk røntgenpulverdiffraktion. . XRPD) tilstand. Strukturel karakterisering har til formål at bestemme de anisotrope karakteristika af de opnåede nanokrystallitter og at bevise gennemførligheden af linjeprofilanalyse som en robust teknik til karakterisering af spidsudvidelse til nanoskalaområdet af (ferrit)materialer. Det har vist sig, at den volumenvægtede krystallitstørrelsesfordeling G(L) afhænger stærkt af den krystallografiske retning. I dette arbejde viser vi, at supplerende teknikker faktisk er nødvendige for nøjagtigt at udtrække størrelsesrelaterede parametre for nøjagtigt at beskrive strukturen og magnetiske egenskaber af sådanne pulverprøver. Processen med omvendt magnetisering blev også undersøgt for at klarlægge forholdet mellem morfologiske strukturegenskaber og magnetisk adfærd.
Rietveld-analyse af røntgenpulverdiffraktion (XRPD) data viser, at krystallitstørrelsen langs c-aksen kan justeres ved passende varmebehandling. Det viser specifikt, at topudvidelsen observeret i vores prøve sandsynligvis skyldes den anisotrope krystallitform. Derudover er sammenhængen mellem den gennemsnitlige diameter analyseret af Rietveld og Williamson-Hall diagrammet (
Lysfelt-TEM-billederne af (a) SFOA, (b) SFOB og (c) SFOC viser, at de er sammensat af partikler med en pladelignende form. De tilsvarende størrelsesfordelinger er vist i panelets histogram (df).
Som vi også har bemærket i den tidligere analyse, danner krystallitterne i den rigtige pulverprøve et polydispers system. Da røntgenmetoden er meget følsom over for den sammenhængende spredningsblok, kræves en grundig analyse af pulverdiffraktionsdataene for at beskrive de fine nanostrukturer. Her diskuteres størrelsen af krystallitterne gennem karakteriseringen af den volumenvægtede krystallitstørrelsesfordelingsfunktion G(L)23, der kan tolkes som sandsynligheden for at finde krystallitter af antaget form og størrelse, og dens vægt er proportional med det. Volumen i den analyserede prøve. Med en prismatisk krystallitform kan den gennemsnitlige volumenvægtede krystallitstørrelse (gennemsnitlig sidelængde i retningerne [100], [110] og [001]) beregnes. Derfor valgte vi alle tre SFO-prøver med forskellige partikelstørrelser i form af anisotrope flager (se reference 6) for at evaluere effektiviteten af denne procedure for at opnå nøjagtig krystallitstørrelsesfordeling af materialer i nanoskala. For at evaluere den anisotrope orientering af ferritkrystallitterne blev linjeprofilanalyse udført på XRPD-dataene for de udvalgte toppe. De testede SFO-prøver indeholdt ikke bekvem (ren) højere ordens diffraktion fra det samme sæt af krystalplaner, så det var umuligt at adskille linjeudvidelsesbidraget fra størrelsen og forvrængningen. Samtidig er det mere sandsynligt, at den observerede udvidelse af diffraktionslinjerne skyldes størrelseseffekten, og den gennemsnitlige krystallitform verificeres gennem analyse af flere linjer. Figur 4 sammenligner den volumenvægtede krystallitstørrelsesfordelingsfunktion G(L) langs den definerede krystallografiske retning. Den typiske form for krystallitstørrelsesfordeling er lognormalfordeling. Et kendetegn ved alle opnåede størrelsesfordelinger er deres unimodalitet. I de fleste tilfælde kan denne fordeling tilskrives en eller anden defineret partikeldannelsesproces. Forskellen mellem den gennemsnitlige beregnede størrelse af den valgte top og værdien udvundet fra Rietveld-raffinementet er inden for et acceptabelt område (i betragtning af, at instrumentkalibreringsprocedurerne er forskellige mellem disse metoder) og er den samme som fra det tilsvarende sæt af planer Debye Den opnåede gennemsnitlige størrelse er i overensstemmelse med Scherrer-ligningen, som vist i tabel 2. Tendensen for volumengennemsnitlig krystallitstørrelse for de to forskellige modelleringsteknikker er meget ens, og afvigelsen af den absolutte størrelse er meget lille. Selvom der kan være uoverensstemmelser med Rietveld, for eksempel i tilfælde af (110) reflektion af SFOB, kan det være relateret til den korrekte bestemmelse af baggrunden på begge sider af den valgte refleksion i en afstand på 1 grad 2θ i hver retning. Ikke desto mindre bekræfter den fremragende overensstemmelse mellem de to teknologier metodens relevans. Fra analysen af spidsudvidelsen er det indlysende, at størrelsen langs [001] har en specifik afhængighed af syntesemetoden, hvilket resulterer i dannelsen af flagede krystallitter i SFO6,21 syntetiseret af sol-gel. Denne funktion åbner vejen for brugen af denne metode til at designe nanokrystaller med foretrukne former. Som vi alle ved, er den komplekse krystalstruktur af SFO (som vist i figur 1) kernen i den ferromagnetiske opførsel af SFO12, så form- og størrelsesegenskaberne kan justeres for at optimere designet af prøven til applikationer (såsom permanent magnetrelateret). Vi påpeger, at krystallitstørrelsesanalyse er en kraftfuld måde at beskrive anisotropien af krystallitformer og yderligere styrker de tidligere opnåede resultater.
(a) SFOA, (b) SFOB, (c) SFOC udvalgt refleksion (100), (110), (004) volumenvægtet krystallitstørrelsesfordeling G(L).
For at evaluere effektiviteten af proceduren for at opnå den præcise krystallitstørrelsesfordeling af nanopulvermaterialer og anvende den på komplekse nanostrukturer, som vist i figur 5, har vi verificeret, at denne metode er effektiv i nanokompositmaterialer (nominelle værdier). Nøjagtigheden af sagen er sammensat af SrFe12O19/CoFe2O4 40/60 w/w %). Disse resultater er fuldt ud i overensstemmelse med Rietveld-analysen (se billedteksten til figur 5 for sammenligning), og sammenlignet med enkeltfasesystemet kan SFO-nanokrystaller fremhæve en mere pladelignende morfologi. Disse resultater forventes at anvende denne linjeprofilanalyse på mere komplekse systemer, hvor flere forskellige krystalfaser kan overlappe hinanden uden at miste information om deres respektive strukturer.
Den volumenvægtede krystallitstørrelsesfordeling G(L) af udvalgte refleksioner af SFO ((100), (004)) og CFO (111) i nanokompositter; til sammenligning er de tilsvarende Rietveld-analyseværdier 70(7), 45(6) og 67(5) nm6.
Som vist i figur 2 er bestemmelsen af størrelsen af det magnetiske domæne og den korrekte estimering af det fysiske volumen grundlaget for at beskrive sådanne komplekse systemer og for en klar forståelse af interaktionen og den strukturelle rækkefølge mellem magnetiske partikler. For nylig er den magnetiske opførsel af SFO-prøver blevet undersøgt i detaljer med særlig opmærksomhed på vendingsprocessen for magnetisering for at studere den irreversible komponent af magnetisk følsomhed (χirr) (figur S3 er et eksempel på SFOC)6. For at få en dybere forståelse af magnetiseringsreverseringsmekanismen i dette ferritbaserede nanosystem udførte vi en magnetisk afslapningsmåling i det omvendte felt (HREV) efter mætning i en given retning. Overvej \(M\left(t\right)\proptoSln\left(t\right)\) (se figur 6 og supplerende materiale for flere detaljer) og opnå derefter aktiveringsvolumen (VACT). Da det kan defineres som det mindste volumen af materiale, der kan vendes kohærent i en hændelse, repræsenterer denne parameter det "magnetiske" volumen, der er involveret i vendingsprocessen. Vores VACT-værdi (se tabel S3) svarer til en kugle med en diameter på cirka 30 nm, defineret som den kohærente diameter (DCOH), som beskriver den øvre grænse for systemets magnetiseringsvending ved kohærent rotation. Selvom der er en enorm forskel i det fysiske volumen af partikler (SFOA er 10 gange større end SFOC), er disse værdier ret konstante og små, hvilket indikerer, at magnetiseringsreverseringsmekanismen for alle systemer forbliver den samme (i overensstemmelse med det, vi hævder) er et enkelt domænesystem) 24 . I sidste ende har VACT et meget mindre fysisk volumen end XRPD- og TEM-analyse (VXRD og VTEM i tabel S3). Derfor kan vi konkludere, at omskiftningsprocessen ikke kun sker gennem sammenhængende rotation. Bemærk, at resultaterne opnået ved at bruge forskellige magnetometre (Figur S4) giver ret ens DCOH-værdier. I denne henseende er det meget vigtigt at definere den kritiske diameter af en enkelt domæne-partikel (DC) for at bestemme den mest rimelige reverseringsproces. Ifølge vores analyse (se supplerende materiale) kan vi udlede, at den opnåede VACT involverer en usammenhængende rotationsmekanisme, fordi DC (~0,8 µm) er meget langt fra DC (~0,8 µm) af vores partikler, dvs. dannelse af domænevægge er ikke Derefter modtog stærk støtte og opnåede en enkelt domænekonfiguration. Dette resultat kan forklares ved dannelsen af interaktionsdomænet25, 26. Vi antager, at en enkelt krystallit deltager i et interaktionsdomæne, som strækker sig til indbyrdes forbundne partikler på grund af disse materialers heterogene mikrostruktur27,28. Selvom røntgenmetoder kun er følsomme over for den fine mikrostruktur af domæner (mikrokrystaller), giver magnetiske afslapningsmålinger bevis på komplekse fænomener, der kan forekomme i nanostrukturerede SFO'er. Ved at optimere nanometerstørrelsen af SFO-kornene er det derfor muligt at forhindre skift til multidomæne-inversionsprocessen og derved opretholde den høje koercitivitet af disse materialer.
(a) Den tidsafhængige magnetiseringskurve for SFOC målt ved forskellige omvendte felt-HREV-værdier efter mætning ved -5 T og 300 K (angivet ved siden af de eksperimentelle data) (magnetisering er normaliseret i henhold til prøvens vægt); for klarhedens skyld viser det indsatte de eksperimentelle data på 0,65 T-felt (sort cirkel), som har den bedste pasform (rød linje) (magnetisering er normaliseret til startværdien M0 = M(t0)); (b) den tilsvarende magnetiske viskositet (S) er den omvendte af SFOC A funktion af feltet (linjen er en guide for øjet); (c) et aktiveringsmekanismeskema med fysisk/magnetisk længdeskaladetaljer.
Generelt kan magnetiseringsreversering forekomme gennem en række lokale processer, såsom domænevægskernedannelse, udbredelse og fastgørelse og frigørelse. I tilfælde af ferritpartikler med et enkelt domæne er aktiveringsmekanismen nukleationsmedieret og udløses af en magnetiseringsændring, der er mindre end det samlede magnetiske reverseringsvolumen (som vist i figur 6c)29.
Gabet mellem den kritiske magnetisme og den fysiske diameter indebærer, at den inkohærente tilstand er en samtidig hændelse af magnetisk domænevending, hvilket kan skyldes materialeinhomogeniteter og overfladeujævnheder, som bliver korreleret, når partikelstørrelsen stiger 25, hvilket resulterer i en afvigelse fra ensartet magnetiseringstilstand.
Derfor kan vi konkludere, at i dette system er magnetiseringsreverseringsprocessen meget kompliceret, og bestræbelserne på at reducere størrelsen i nanometerskalaen spiller en nøglerolle i samspillet mellem ferritens mikrostruktur og magnetismen. .
Forståelse af det komplekse forhold mellem struktur, form og magnetisme er grundlaget for at designe og udvikle fremtidige applikationer. Linjeprofilanalysen af det valgte XRPD-mønster af SrFe12O19 bekræftede den anisotrope form af nanokrystallerne opnået ved vores syntesemetode. Kombineret med TEM-analyse blev den polykrystallinske natur af denne partikel bevist, og det blev efterfølgende bekræftet, at størrelsen af den SFO, der blev udforsket i dette arbejde, var lavere end den kritiske enkeltdomænediameter, på trods af beviser for krystallitvækst. På dette grundlag foreslår vi en irreversibel magnetiseringsproces baseret på dannelsen af et interaktionsdomæne sammensat af indbyrdes forbundne krystallitter. Vores resultater beviser den tætte sammenhæng mellem partikelmorfologi, krystalstruktur og krystallitstørrelse, der eksisterer på nanometerniveau. Denne undersøgelse har til formål at afklare omvendt magnetiseringsprocessen af hårde nanostrukturerede magnetiske materialer og bestemme rollen af mikrostrukturegenskaber i den resulterende magnetiske adfærd.
Prøverne blev syntetiseret under anvendelse af citronsyre som et chelateringsmiddel/brændstof i overensstemmelse med sol-gel-spontanforbrændingsmetoden, rapporteret i reference 6. Syntesebetingelserne blev optimeret til at opnå tre forskellige størrelser af prøver (SFOA, SFOB, SFOC), som var opnået ved passende udglødningsbehandlinger ved forskellige temperaturer (henholdsvis 1000, 900 og 800°C). Tabel S1 opsummerer de magnetiske egenskaber og finder, at de er relativt ens. Nanokompositen SrFe12O19/CoFe2O4 40/60 w/w% blev også fremstillet på lignende måde.
Diffraktionsmønsteret blev målt under anvendelse af CuKa-stråling (λ = 1,5418 Å) på Bruker D8-pulverdiffraktometeret, og detektorspaltens bredde blev indstillet til 0,2 mm. Brug en VANTEC-tæller til at indsamle data i 2θ-området på 10-140°. Temperaturen under dataregistrering blev holdt på 23 ± 1 °C. Refleksionen måles ved hjælp af step-and-scan teknologi, og trinlængden af alle testprøver er 0,013° (2theta); den maksimale spidsværdi for måleafstanden er -2,5 og + 2,5° (2theta). For hver top beregnes i alt 106 kvanter, mens der for halen er omkring 3000 kvanter. Adskillige eksperimentelle toppe (adskilte eller delvist overlappede) blev udvalgt til yderligere samtidig analyse: (100), (110) og (004), som fandt sted ved Bragg-vinklen tæt på Bragg-vinklen på SFO-registreringslinjen. Den eksperimentelle intensitet blev korrigeret for Lorentz-polarisationsfaktoren, og baggrunden blev fjernet med en antaget lineær ændring. NIST-standarden LaB6 (NIST 660b) blev brugt til at kalibrere instrumentet og spektral udvidelse. Brug LWL (Louer-Weigel-Louboutin) dekonvolutionsmetode 30,31 for at opnå rene diffraktionslinjer. Denne metode er implementeret i profilanalyseprogrammet PROFIT-software32. Fra tilpasningen af de målte intensitetsdata for prøven og standarden med pseudo Voigt-funktionen udtrækkes den tilsvarende korrekte linjekontur f(x). Størrelsesfordelingsfunktionen G(L) bestemmes ud fra f(x) ved at følge proceduren præsenteret i reference 23. For flere detaljer henvises til det supplerende materiale. Som supplement til linjeprofilanalysen anvendes FULLPROF-programmet til at udføre Rietveld-analyse på XRPD-data (detaljer kan findes i Maltoni et al. 6). Kort sagt, i Rietveld-modellen er diffraktionstoppene beskrevet af den modificerede Thompson-Cox-Hastings pseudo Voigt funktion. LeBail-forfining af dataene blev udført på NIST LaB6 660b-standarden for at illustrere instrumentets bidrag til spidsudvidelse. Ifølge den beregnede FWHM (fuld bredde ved halvdelen af spidsintensiteten) kan Debye-Scherrer-ligningen bruges til at beregne den volumenvægtede gennemsnitlige størrelse af det kohærente spredningskrystallinske domæne:
Hvor λ er røntgenstrålingens bølgelængde, K er formfaktoren (0,8-1,2, sædvanligvis lig med 0,9), og θ er Bragg-vinklen. Dette gælder for: den valgte refleksion, det tilsvarende sæt af planer og hele mønsteret (10-90°).
Derudover blev et Philips CM200-mikroskop, der opererede ved 200 kV og udstyret med et LaB6-filament, brugt til TEM-analyse for at opnå information om partikelmorfologi og størrelsesfordeling.
Magnetiseringsrelaksationsmåling udføres af to forskellige instrumenter: Physical Property Measurement System (PPMS) fra Quantum Design-Vibrating Sample Magnetometer (VSM), udstyret med 9 T superledende magnet, og MicroSense Model 10 VSM med elektromagnet. Feltet er 2 T, prøven er mættet i feltet (hhv. μ0HMAX:-5 T og 2 T for hvert instrument), og derefter påføres det omvendte felt (HREV) for at bringe prøven ind i koblingsområdet (nær HC ), og derefter registreres magnetiseringens henfald som en funktion af tiden over 60 minutter. Målingen udføres ved 300 K. Det tilsvarende aktiveringsvolumen vurderes ud fra de målte værdier, der er beskrevet i det supplerende materiale.
Muscas, G., Yaacoub, N. & Peddis, D. Magnetiske forstyrrelser i nanostrukturerede materialer. I den nye magnetiske nanostruktur 127-163 (Elsevier, 2018). https://doi.org/10.1016/B978-0-12-813594-5.00004-7.
Mathieu, R. og Nordblad, P. Kollektiv magnetisk adfærd. I den nye trend med nanopartikelmagnetisme, side 65-84 (2021). https://doi.org/10.1007/978-3-030-60473-8_3.
Dormann, JL, Fiorani, D. & Tronc, E. Magnetisk afslapning i fine partikelsystemer. Progress in Chemical Physics, s. 283-494 (2007). https://doi.org/10.1002/9780470141571.ch4.
Sellmyer, DJ osv. Nanomagneternes nye struktur og fysik (inviteret). J. Application Physics 117, 172 (2015).
de Julian Fernandez, C. etc. Tematisk gennemgang: fremskridt og udsigter for hård hexaferrit permanent magnet applikationer. J. Fysik. D. Ansøg om fysik (2020).
Maltoni, P. osv. Ved at optimere syntesen og magnetiske egenskaber af SrFe12O19 nanokrystaller, bruges dobbelte magnetiske nanokompositter som permanente magneter. J. Fysik. D. Ansøg om Fysik 54, 124004 (2021).
Saura-Múzquiz, M. etc. Afklare forholdet mellem nanopartikelmorfologi, nuklear/magnetisk struktur og de magnetiske egenskaber af sintrede SrFe12O19-magneter. Nano 12, 9481-9494 (2020).
Petrecca, M. etc. Optimer de magnetiske egenskaber af hårde og bløde materialer til fremstilling af udskiftningsfjeder permanente magneter. J. Fysik. D. Ansøg om Fysik 54, 134003 (2021).
Maltoni, P. etc. Juster de magnetiske egenskaber af hård-bløde SrFe12O19/CoFe2O4 nanostrukturer gennem sammensætning/fase-kobling. J. Fysik. Chemistry C 125, 5927-5936 (2021).
Maltoni, P. osv. Udforsk den magnetiske og magnetiske kobling af SrFe12O19/Co1-xZnxFe2O4 nanokompositter. J. Mag. Mag. alma mater. 535, 168095 (2021).
Pullar, RC Hexagonale ferriter: Et overblik over syntesen, ydeevnen og anvendelsen af hexaferritkeramik. Redigere. alma mater. videnskab. 57, 1191-1334 (2012).
Momma, K. & Izumi, F. VESTA: 3D-visualiseringssystem til elektronisk og strukturel analyse. J. Applied Process Crystallography 41, 653-658 (2008).
Peddis, D., Jönsson, PE, Laureti, S. & Varvaro, G. Magnetisk interaktion. Frontiers in Nanoscience, s. 129-188 (2014). https://doi.org/10.1016/B978-0-08-098353-0.00004-X.
Li, Q. etc. Korrelationen mellem størrelsen/domænestrukturen af højkrystallinske Fe3O4 nanopartikler og magnetiske egenskaber. videnskab. Repræsentant 7, 9894 (2017).
Coey, JMD Magnetiske og magnetiske materialer. (Cambridge University Press, 2001). https://doi.org/10.1017/CBO9780511845000.
Lauretti, S. et al. Magnetisk interaktion i silica-coatede nanoporøse komponenter af CoFe2O4 nanopartikler med kubisk magnetisk anisotropi. Nanotechnology 21, 315701 (2010).
O'Grady, K. & Laidler, H. Begrænsninger af magnetiske optagelsesmedieovervejelser. J. Mag. Mag. alma mater. 200, 616-633 (1999).
Lavorato, GC osv. Den magnetiske interaktion og energibarriere i kerne/skal dobbelte magnetiske nanopartikler er forbedret. J. Fysik. Chemistry C 119, 15755-15762 (2015).
Peddis, D., Cannas, C., Musinu, A. & Piccaluga, G. Magnetiske egenskaber af nanopartikler: ud over indflydelsen af partikelstørrelse. Kemi en euro. J. 15, 7822-7829 (2009).
Eikeland, AZ, Stingaciu, M., Mamakhel, AH, Saura-Múzquiz, M. & Christensen, M. Forbedre magnetiske egenskaber ved at kontrollere morfologien af SrFe12O19 nanokrystaller. videnskab. Repræsentant 8, 7325 (2018).
Schneider, C., Rasband, W. og Eliceiri, K. NIH Billede til ImageJ: 25 års billedanalyse. A. Nat. Metode 9, 676-682 (2012).
Le Bail, A. & Louër, D. Glathed og gyldighed af krystallitstørrelsesfordeling i røntgenprofilanalyse. J. Applied Process Crystallography 11, 50-55 (1978).
Gonzalez, JM, etc. Magnetisk viskositet og mikrostruktur: partikelstørrelsesafhængighed af aktiveringsvolumen. J. Applied Physics 79, 5955 (1996).
Vavaro, G., Agostinelli, E., Testa, AM, Peddis, D. og Laureti, S. i magnetisk optagelse med ultrahøj tæthed. (Jenny Stanford Press, 2016). https://doi.org/10.1201/b20044.
Hu, G., Thomson, T., Rettner, CT, Raoux, S. & Terris, BD Co∕Pd nanostrukturer og filmmagnetiseringsvending. J. Application Physics 97, 10J702 (2005).
Khlopkov, K., Gutfleisch, O., Hinz, D., Müller, K.-H. & Schultz, L. Udvikling af interaktionsdomænet i en tekstureret finkornet Nd2Fe14B-magnet. J. Application Physics 102, 023912 (2007).
Mohapatra, J., Xing, M., Elkins, J., Beatty, J. & Liu, JP Størrelsesafhængig magnetisk hærdning i CoFe2O4 nanopartikler: effekten af overfladespin-tilt. J. Fysik. D. Ansøg om Fysik 53, 504004 (2020).
Indlægstid: 11. december 2021
